Процесс выключения диода также состоит из двух этапов: переход из открытого состояния в закрытое (
, этап I) и установление на закрытом Р — П-переходе стационарного значения напряжения — 
(
, этап II).
Этап I начинается в момент поступлении от генератора э. д.с. перепада напряжения отрицательной полярности (
) в момент 
на рис.3. Изменение распределения неосновных носителей в базе во времени для этого этапа показано на рис.6. К началу этапа диод открыт, и распределение неосновных носителей соответствует прямому току 
. После изменения э. д.с. генератора от значения 
до значения 
граничная концентрация дырок в базе 
не может измениться мгновенно, а снижается во времени непрерывным образом. В соответствии с граничным условием (13) также непрерывным образом уменьшается прямое напряжение на Р — П-переходе (рис.3,б). Таким образом, на Р — П-переходе в течение этапа I сохраняется положительное напряжение, которое согласно (8) много меньше э. д.с. . При этом через диод протекает значительный обратный ток
,
Величина которого не меняется во времени (характерная “полочка” обратного тока). На рис.6 постоянное значение тока соответствует постоянному угол наклона кривых 
f
при 
, который определяется формулой
.
Этот ток сохраняется до момента времени 
на рис.3, когда граничная концентрация дырок 
снижается до 0. Согласно граничному условию (14) напряжение на Р — П-переходе в этот момент составляет 
.
Длительность “полочки” обратного тока (этапа I запирания диода) может быть определена путем решения биполярного уравнения непрерывности (12) в базе при граничных условиях
, (15а)
(15б)
И начальном условии, соответствующем стационарному распределению дырок в базе 
при 
. Решение этого уравнения при позволяет определить момент 
окончания этапа I из условия
.
Для диода с толстой базой (
) длительность “полочки” обратного тока 
определяется трансцендентным уравнением
. (16)
Начиная с момента Р — П-Переход может считаться закрытым (этап I выключения диода закончен). На этапе II градиент концентрации дырок при не может оставаться постоянным, и абсолютная величина тока инжекции дырок через Р — п-переход 
снижается до малого стационарного значения 
(практически до нуля) (рис.3,в). На этапе II диффузионная емкость закрытого диода равна нулю, и эквивалентная схема всей цепи соответствует рис.3,б. Барьерная емкость диода заряжается до напряжения 
током
С постоянной времени 
.
Похожие статьи
